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理想情況下，兩個(gè)無(wú)限大平行極面間是完全均勻的磁場(chǎng)。但現(xiàn)實(shí)極面尺寸有限，磁力線在極頭邊緣會(huì)向外發(fā)散，導(dǎo)致邊緣場(chǎng)強(qiáng)急劇下降。因此，氣隙中只有中心區(qū)域是均勻的，均勻區(qū)大小通常只有極面尺寸的幾分之一。

更深層的問(wèn)題在于極面磁等位面的破壞。極頭材料在高場(chǎng)下會(huì)趨近飽和，磁導(dǎo)率急劇下降，導(dǎo)致極面本身不再是一個(gè)等磁位面，存在顯著的電勢(shì)差（磁位降）。此時(shí)，磁力線不再完美垂直于極面，氣隙中心磁場(chǎng)也會(huì)出現(xiàn)由幾何中心向邊緣的梯度變化。

此外，極面平行度與平面度的機(jī)械誤差，會(huì)直接導(dǎo)致氣隙物理間距不一致，根據(jù) 

B∝1/d，間隙越窄處場(chǎng)強(qiáng)越高，形成非對(duì)稱的場(chǎng)分布。

因此，氣隙均勻性是邊緣效應(yīng)、材料飽和、機(jī)械精度三者耦合的結(jié)果。優(yōu)化需通過(guò)有限元仿真，采用帶均化區(qū)的極頭、補(bǔ)償線圈或增加磁軛寬度，在指定工作區(qū)內(nèi)壓制這三類誤差，以逼近理想的平行均勻場(chǎng)。